接触熱抵抗 — 理論と支配方程式

カテゴリ: 伝熱解析 | 2026-01-15
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理論と物理の世界へ

接触熱抵抗とは

🧑‍🎓

先生、二つの金属をくっつけても界面で温度がジャンプするって本当ですか?


🎓

本当だ。実際の固体表面はミクロに見ると凹凸だらけで、真の接触面積は見かけの面積のわずか1〜5%程度しかない。残りの隙間には空気やグリスが入り込んでいる。この不完全な接触が温度の不連続を生む。これが接触熱抵抗だ。


🧑‍🎓

たった数%しか触れてないんですか。


🎓

そう。だから接触熱抵抗 $R_c$ は界面の温度ジャンプ $\Delta T$ と熱流束 $q''$ の比で定義される。


$$R_c = \frac{\Delta T}{q''}$$

単位は [m$^2$ K/W] だ。逆数が接触コンダクタンス $h_c = 1/R_c$ [W/(m$^2$ K)] になる。


支配因子

🧑‍🎓

接触熱抵抗の大きさは何で決まるんですか?


🎓

主要因子は4つある。


因子影響典型値
表面粗さ $\sigma_s$粗いほど $R_c$ 増大Ra 0.1〜10 μm
接触圧力 $P$高いほど $R_c$ 減少0.1〜100 MPa
介在物質グリスで $R_c$ を1/10に低減可能
材料の硬さ $H$軟らかいほど真の接触面積が増大

Cooper-Mikic-Yovanovichモデルが広く使われている。


$$h_c = 1.25 \, k_s \frac{m}{\sigma} \left(\frac{P}{H}\right)^{0.95}$$

ここで $k_s$ は調和平均熱伝導率 $k_s = 2k_1 k_2/(k_1+k_2)$、$m$ は表面勾配、$\sigma$ は合成粗さ $\sigma = \sqrt{\sigma_1^2 + \sigma_2^2}$、$H$ はマイクロ硬さだ。


🧑‍🎓

接触圧力の0.95乗にほぼ比例するってことですね。ボルト締結力が効くわけだ。


🎓

その通り。電子機器のヒートシンク取り付けでは、ボルトのトルク管理が温度に直結する。締め付けトルクを2倍にすると接触コンダクタンスが約2倍になるケースもある。

Coffee Break よもやま話

ムーアの法則と冷却の戦い

CPUの集積度は2年で2倍になる(ムーアの法則)。しかし発熱密度もほぼ同じペースで増加。最新のCPUは数百ワットを数cm²の面積で発熱しており、単位面積あたりの発熱密度はホットプレートを超えています。電子機器の熱設計CAEは、まさに「ムーアの法則との終わりなき競争」なのです。

各項の物理的意味
  • 蓄熱項 $\rho c_p \partial T/\partial t$:単位体積あたりの熱エネルギー蓄積率。【日常の例】鉄のフライパンは熱しにくく冷めにくいが、アルミ鍋は熱しやすく冷めやすい——これは密度 $\rho$ と比熱 $c_p$ の積(熱容量)の違い。熱容量が大きい物体は温度変化が緩やかになる。水は比熱が非常に大きい(4,186 J/(kg·K))ため、海沿いの気温は内陸より安定する。非定常解析ではこの項が温度の時間変化速度を決める。
  • 熱伝導項 $\nabla \cdot (k \nabla T)$:フーリエの法則に基づく熱伝導。温度勾配に比例した熱流束。【日常の例】金属スプーンを熱い鍋に入れると持ち手まで熱くなる——金属は熱伝導率 $k$ が高いため、高温側から低温側へ素早く熱が伝わる。木製スプーンが熱くならないのは $k$ が小さいから。断熱材(グラスウール等)は $k$ が極めて小さく、温度勾配があっても熱が伝わりにくい。「温度差のあるところに熱が流れる」という自然の傾向を数式化したもの。
  • 対流項 $\rho c_p \mathbf{u} \cdot \nabla T$:流体の運動に伴う熱輸送。【日常の例】扇風機に当たると涼しく感じるのは、風(流体の流れ)が体表面近くの暖かい空気を運び去り、新鮮な冷たい空気を供給するから——これが強制対流。暖房で部屋の天井付近が暖かくなるのは、暖められた空気が浮力で上昇する自然対流。PCのCPUクーラーのファンも強制対流で放熱している。対流は熱伝導よりも桁違いに効率的な熱輸送手段。
  • 熱源項 $Q$内部発熱(ジュール熱、化学反応熱、放射線吸収等)。単位: W/m³。【日常の例】電子レンジは食品内部のマイクロ波吸収(体積発熱)で加熱する。電気毛布のヒーター線はジュール発熱($Q = I^2 R / V$)で暖かくなる。リチウムイオン電池の充放電時の発熱、ブレーキパッドの摩擦熱も熱源として解析で考慮される。外部から「表面」に熱を与える境界条件とは異なり、熱源項は「内部」でのエネルギー生成を表す。
仮定条件と適用限界
  • フーリエの法則:熱流束が温度勾配に比例する線形関係(極低温・超短パルス加熱では非フーリエ熱伝導が必要)
  • 等方性熱伝導:熱伝導率が方向に依存しない(複合材料・単結晶等では異方性を考慮)
  • 温度独立物性値(線形解析):物性値が温度に依存しない仮定(大温度差では温度依存性が必要)
  • 熱放射の扱い:表面間放射はビューファクタ法、参加媒体ではDO法やP1近似を適用
  • 適用外ケース:相変化(融解・凝固)では潜熱の考慮が必要。極端な温度勾配では熱応力連成が必須
次元解析と単位系
変数SI単位注意点・換算メモ
温度 $T$K(ケルビン)またはCelsius絶対温度と摂氏の混同に注意。輻射計算では必ず絶対温度を使用
熱伝導率 $k$W/(m·K)鋼: 約50、アルミ: 約237、空気: 約0.026
熱伝達係数 $h$W/(m²·K)自然対流: 5〜25、強制対流: 25〜250、沸騰: 2,500〜25,000
比熱 $c_p$J/(kg·K)定圧比熱と定積比熱の区別(気体で重要)
熱流束 $q$W/m²境界条件としてのNeumann条件

数値例:平板の定常熱伝導(厚み10mm, 鋼k=50W/(m·K), 表面100°C/裏面20°C)

熱流束 q = k×ΔT/L = 50×80/0.01 = 400,000 W/m² 各位置の温度は線形分布

材料別の熱伝導率の比較(数値が大きいほど熱を伝えやすい):

386 W/(m·K)
アルミニウム237 W/(m·K)
50 W/(m·K)
ガラス1.0 W/(m·K)
空気0.026 W/(m·K)

銅は空気の約15,000倍も熱を伝えやすい! ヒートシンクに銅やアルミが使われる理由がこのグラフで一目瞭然です。

簡易計算ツール:伝熱工学基礎

ビオ数 Bi = hL/k を計算し、集中熱容量法の適用可否を判定します(Bi < 0.1で適用可)。

フーリエ数 Fo = αt/L² を計算(α = k/(ρc_p))。非定常熱伝導の無次元時間。

熱解析の境界条件設定は経験と試行錯誤の繰り返し。 — Project NovaSolverは、実務者の知見を活かしやすい解析環境の実現を研究しています。

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