血行動態シミュレーション — 理論と支配方程式

カテゴリ: 連成解析 | 2026-01-15
hemodynamics-theory
理論と物理の世界へ

血行動態FSIの概要

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血管内の血流シミュレーションでFSIが必要になるのはどういう場面ですか?


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動脈瘤の破裂リスク評価、ステント留置後の再狭窄予測、冠動脈バイパスグラフトの設計などだ。血管壁は弾性体で脈動に伴い径方向に5〜10%変形する。この壁変形が血流パターンに影響するためFSIが必要になる。


支配方程式

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血管壁の力学はどうモデル化するんですか?


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血管壁は非線形超弾性体として扱う。Holzapfel-Gasser-Ogdenモデルが広く使われる。


$$ W = \frac{\mu}{2}(I_1 - 3) + \sum_{i=1}^{2} \frac{k_1}{2k_2} \left[ e^{k_2(\kappa I_1 + (1-3\kappa)I_4^{(i)} - 1)^2} - 1 \right] $$

ここで $\mu$ はマトリクスの剛性、$k_1, k_2$ はコラーゲン繊維の剛性パラメータ、$I_4^{(i)}$ は繊維方向の擬不変量だ。


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流体側は非圧縮性Navier-Stokes方程式ですか?


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その通り。ALEフレームで記述する。


$$ \rho_f \left( \frac{\partial \mathbf{u}}{\partial t}\bigg|_{ALE} + ((\mathbf{u} - \mathbf{w}) \cdot \nabla)\mathbf{u} \right) = -\nabla p + \nabla \cdot \boldsymbol{\tau} $$

大血管内では血液をニュートン流体($\mu \approx 3.5$ mPa·s)で近似することが多いが、低せん断率域ではCarreau-Yasudaモデルなどの非ニュートンモデルが必要だ。


$$ \mu(\dot{\gamma}) = \mu_\infty + (\mu_0 - \mu_\infty)(1 + (\lambda \dot{\gamma})^a)^{(n-1)/a} $$
Coffee Break よもやま話

リバティ船の溶接割れ——連成問題の教訓

第二次世界大戦中、アメリカは「リバティ船」を溶接で大量生産し、戦争の物流を支えました。しかし約1,500隻のうち約400隻に船体の亀裂が発生。原因は溶接残留応力と低温脆性の連成——溶接時の急激な温度変化が残留応力を生み、北大西洋の冷たい海水で鋼材が脆くなり、亀裂が伝播したのです。現代の溶接シミュレーションは、この「温度→残留応力→破壊」の連鎖を予測できます。

各項の物理的意味
  • 構造-熱連成項:温度変化による熱膨張が構造変形を誘発し、変形が温度場に影響する。$\sigma = D(\varepsilon - \alpha \Delta T)$。【日常の例】夏に線路のレールが伸びて隙間が狭くなる——温度上昇→熱膨張→応力発生の典型例。電子基板がはんだ付け後に反るのも、異なる材料の熱膨張率差による。エンジンのシリンダーブロックは高温部と低温部の温度差で熱応力が発生し、最悪の場合亀裂に至る。
  • 流体-構造連成(FSI)項:流体圧力・せん断力が構造を変形させ、構造変形が流体領域を変化させる双方向の相互作用。【日常の例】強風で吊り橋のケーブルが振動する(渦励振)——風の力が構造を揺らし、揺れた構造が風の流れを変え、さらに振動が増幅する。心臓の血流と血管壁の弾性変形、航空機の翼のフラッタ(空力弾性不安定性)も典型的なFSI問題。片方向のみの連成で済む場合もあるが、変形が大きい場合は双方向連成が必須。
  • 電磁-熱連成項:ジュール発熱 $Q = J^2/\sigma$ が温度上昇を引き起こし、温度変化が電気抵抗を変化させるフィードバックループ。【日常の例】電気ストーブのニクロム線は電流が流れると発熱(ジュール熱)して赤くなる——温度が上がると抵抗が変わり、電流分布も変化する。IHクッキングヒーターの渦電流発熱、送電線の温度上昇による弛み増加もこの連成の例。
  • データ転写項:異なる物理場間のメッシュ不一致を補間で解決。【日常の例】天気予報で「気温のデータ」と「風のデータ」を合わせて体感温度を計算するとき、それぞれの観測地点が異なれば補間が必要——CAEの連成解析でも、構造メッシュとCFDメッシュは一般に一致しないため、界面でのデータ転写(補間)精度が結果の信頼性に直結する。
仮定条件と適用限界
  • 弱連成仮定(片方向連成):一方の物理場が他方に影響するが逆は無視可能な場合に有効
  • 強連成が必要なケース:FSIでの大変形、電磁-熱連成での温度依存性が強い場合
  • 時間スケールの分離:各物理場の特性時間が大きく異なる場合、サブサイクリングで効率化可能
  • 界面条件の整合性:連成界面でのエネルギー・運動量保存が数値的に満たされることを確認
  • 適用外ケース:3つ以上の物理場が同時に強く連成する場合、モノリシック手法が必要になることがある
次元解析と単位系
変数SI単位注意点・換算メモ
熱膨張係数 $\alpha$1/K鋼: 約12×10⁻⁶、アルミ: 約23×10⁻⁶
連成界面力N/m²(圧力)またはN(集中力)流体側と構造側で力の釣り合いを確認
データ転写誤差無次元(%)補間精度はメッシュ密度比に依存。5%以下が目安

数値例:熱-構造連成(アルミ板, α=23×10⁻⁶/K, 温度差ΔT=100K, 拘束あり)

自由熱膨張 ε=αΔT = 23×10⁻⁶×100 = 0.23% 完全拘束時の熱応力 σ=EαΔT = 70000×23×10⁻⁶×100 = 161 MPa

連成手法別の計算コスト比較(同一問題):

片方向連成(熱→構造)計算時間 1.0x
弱連成(反復3回)計算時間 3.5x
強連成(モノリシック)計算時間 8.0x

片方向で済むなら計算コストは1/8! ただし温度変形が流体領域を大きく変える場合は強連成が必須。「過剰品質」と「不足」の見極めが実務のカギです。

連成解析の安定性やデータ転写の精度は、マルチフィジックスの永続的な課題です。 — Project NovaSolverはこの課題に正面から取り組んでいます。

次世代CAEプロジェクト:開発者と実務者をつなぐ

Project NovaSolverは、血行動態シミュレーションを含む幅広い解析分野において、実務者の知見を最大限に活かせる環境の実現を探求しています。まだ道半ばですが、共に歩んでいただける方を募集しています。

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